\documentclass[a4paper,12pt,fleqn]{book_style}

\usepackage{amsmath}
\usepackage[hidelinks]{hyperref}
\usepackage{xepersian}

\usepackage{graphicx}
%\usepackage[hidelinks]{hyperref}

\usepackage[font={small},labelfont={small}]{caption}\captionsetup{labelsep= none,justification=justified,width=.75\textwidth,aboveskip=5pt}

\input{definitions}
%\graphicspath{{Images/}}
\include{header}
%\include{cover}
%\include{firstpage}
\tableofcontents
\listoffigures

\begin{document}


\chapter{شعله های آرام غیرهمگن}
مشابه با انتشار شعله یک بعدی آرام در محیط گازی پیش مخلوط که توسط سرعت شعله مشخص می شود، برای انتشار یک موج احتراق در یک مخلوط دوفازی نیز سرعت شعله قابل تعریف است. انتشار شعله توسط سوزش همگن در فضای گازی و احتمالاً احتراق غیرپیش مخلوط در اطراف قطره ها پشتیبانی می شود. وسعت نسبی احتراق همگن در مقابل احتراق ناهمگن بسته به بار اولیه مایع، اندازه اولیه قطره و میزان فراریت سوخت دارد. برای مخلوط هایی که میزان ناهمگن بودن اولیه آنها پائین است، به عنوان مثال در حالتی که اندازه اولیه قطره کمتر از $10 \mu m$ باشد، شعله اساساً مانند شعله گازی رفتار می کند. در این بخش، حد دیگری را

در ادامه شرح خواهیم داد که اینگونه مسائل چگونه مورد بررسی قرار می گیرند.
\section{شعله های فاز گازی}
با فرض تک قطری بودن قطرات و عدم وجود اختلاف سرعت میان گاز و قطرات، داریم:
\begin{equation}
f=\rho u=\rho_0 u_0
\end{equation}

\begin{figure}[!h]
\centering{\includegraphics[width=100mm]{fig3-1}}
\caption{شماتیک وابستگی سرعت سوزش به اندازه اولیه قطره( -حد ناهمگن؛ ---دو رفتار احتمالی گذرا)}
\end{figure}
مشابه با انتشار شعله یک بعدی آرام در محیط گازی پیش مخلوط که توسط سرعت شعله مشخص می شود، برای انتشار یک موج احتراق در یک مخلوط دوفازی نیز سرعت شعله قابل تعریف است. انتشار شعله توسط سوزش همگن در فضای گازی و احتمالاً احتراق غیرپیش مخلوط در اطراف قطره ها پشتیبانی می شود. وسعت نسبی احتراق همگن در مقابل احتراق ناهمگن بسته به بار اولیه مایع، اندازه اولیه قطره و میزان فراریت سوخت دارد. برای مخلوط هایی که میزان ناهمگن بودن اولیه آنها پائین است، به عنوان مثال در حالتی که اندازه اولیه قطره کمتر از $10 \mu m$ باشد، شعله اساساً مانند شعله گازی رفتار می کند. در این بخش، حد دیگری را
 یکنواخت (شکل1). در صورت برقرار بودن حالت دوم، ممکن است بیشینه ای برای $s_u^0$ در یک قطر اولیه خاص وجود داشته باشد، چرا که احتراق قطره غیرپیش مخلوط استوکیومتری نرخ سوزش سریع تری خواهد داشت.\\
\section{شعله های فاز چگال}
مشابه با انتشار شعله یک بعدی آرام در محیط گازی پیش مخلوط که توسط سرعت شعله مشخص می شود، برای انتشار یک موج احتراق در یک مخلوط دوفازی نیز سرعت شعله قابل تعریف است. انتشار شعله توسط سوزش همگن در فضای گازی و احتمالاً احتراق غیرپیش مخلوط در اطراف قطره ها پشتیبانی می شود. وسعت نسبی احتراق همگن در مقابل احتراق ناهمگن بسته به بار اولیه مایع، اندازه اولیه قطره و میزان فراریت سوخت دارد. برای مخلوط هایی که میزان ناهمگن بودن اولیه آنها پائین است، به عنوان مثال در حالتی که اندازه اولیه قطره کمتر از $10 \mu m$ باشد، شعله اساساً مانند شعله گازی رفتار می کند. در این بخش، حد دیگری رااده از این نتایج در رابطه * داریم:
\begin{equation}
f^2_{SHS} \sim (\lambda /c_p)e^{-T_d/T_{ad}}
\end{equation}
\begin{figure}
\centering{\includegraphics[width=100mm]{fig3-2}}
\caption{شماتیک نشان دهنده ساختار شعله در فرآیند $SHS$}
\end{figure}
با مقایسه روابط * و *، تناظر کاملی در وابستگی به دما مشاهده می شود. بنابراین واضح است که حساسیت آرهنویسی واکنش های شیمیایی توسط حساسیت نرخ نفوذ جرمی فاز مایع تکرار شده و باعث می شود شعله ناهمگن کنترل شده توسط نفوذ پدیده ای که اغلب در شعله های پیش مخلوط مشاهده می شود را از خود بروز دهد.\\
نکته ای که در اینجا به سختی می توان متوجه شد این است که نفوذ جرم فاز سیال به شکل محسوسی با دما تغییر می کند. بنابراین اگر چنین تغییری را به شکلی آرهنیوسی و با دمای فعال سازی بالایی، به عنوان مثال $T_d$ در نظر بگیریم می توانیم بنویسیم:نکته ای که در اینجا به سختی می توان متوجه شد این است که نفوذ جرم فاز سیال به شکل محسوسی با دما تغییر می کند. بنابراین اگر چنین تغییری را به شکلی آرهنیوسی و با دمای فعال سازی بالایی، به عنوان مثال $T_d$ در نظر بگیریم می توانیم بنویسیم:\\
نکته ای که در اینجا به سختی می توان متوجه شد این است که نفوذ جرم فاز سیال به شکل محسوسی با دما تغییر می کند. بنابراین اگر چنین تغییری را به شکلی آرهنیوسی و با دمای فعال سازی بالایی، به عنوان مثال $T_d$ در نظر بگیریم می توانیم بنویسیم:\\
نکته ای که در اینجا به سختی می توان متوجه شد این است که نفوذ جرم فاز سیال به شکل محسوسی با دما تغییر می کند. بنابراین اگر چنین تغییری را به شکلی آرهنیوسی و با دمای فعال سازی بالایی، به عنوان مثال $T_d$ در نظر بگیریم می توانیم بنویسیم:\\
نکته ای که در اینجا به سختی می توان متوجه شد این است که نفوذ جرم فاز سیال به شکل محسوسی با دما تغییر می کند. بنابراین اگر چنین تغییری را به شکلی آرهنیوسی و با دمای فعال سازی بالایی، به عنوان مثال $T_d$ در نظر بگیریم می توانیم بنویسیم:\\
نکته ای که در اینجا به سختی می توان متوجه شد این است که نفوذ جرم فاز سیال به شکل محسوسی با دما تغییر می کند. بنابراین اگر چنین تغییری را به شکلی آرهنیوسی و با دمای فعال سازی بالایی، به عنوان مثال $T_d$ در نظر بگیریم می توانیم بنویسیم:\\





%\pagenumbering{adadi}
\end{document}